Фотоэлектронный умножитель (ФЭУ) — решение

Решение

Республиканская олимпиада 2019 11 класс № 2

1.1

1.1 Число электронов, попадающих на анод, будет максимально, если на каждом диоде коэффициент размножения будет максимальным. Из графика зависимости коэффициента вторичной эмиссии от энергии падающих электронов следует, что его максимальное значение достигается при энергии падающих электронов равной эВ. Большая часть вторичных электронов имеют энергию эВ, поэтому оптимальным значением напряжения между соседними диодами является

$В$

Если пренебречь начальной энергией вторичных электронов, то оптимальным значением напряжения следует считать $В$ . Отметим, что разность между этими значениями меньше .*

1.2

1.2 Максимально значение коэффициента вторичной эмиссии равно (и может считаться постоянным при изменении энергии первичных электронов на величину порядка $эВ$ ). Следовательно, среднее число электронов после прохождения этапов размножения равно

1.3

1.3 В условии задачи оговорено, что движение электронов между соседними электродами можно считать равноускоренным. В этом приближении средняя скорость движения равна среднеарифметическому значению скоростей на границах рассматриваемого интервала времени, т.е.

Где , - начальные и конечные скорости электронов при их движении между соседними электродами ФЭУ. Эти скорости выражаются через энергии электронов (в электрон-вольтах) следующей формулой

Рассчитаем времена пролета между соседними электродами, используя эту формулу.

Энергия фотона, попадающего на фотокатод, равна $эВ$ . Поэтому, с учетом работы выхода электрона при фотоэффекте, скорость электронов на выходе из фотокатода можно считать равной нулю. Поэтому время пролета от катода до первого диода примерно равно

$с$

Время пролета между соседними диодами, получим, полагая начальную энергию равной $эВ$ (средняя энергия вторичных электронов), $эВ$ (энергия при которой коэффициент вторичной эмиссии максимален)

Поэтому времена пролета между соседними динодами будет равно (эВ, эВ)
$с$
Наконец, время пролета от последнего динода до анода (эВ, эВ)
$с$
Итого, среднее время пролета равно
$с$

1.4

1.4 Длительность импульса определяется разностью времен прохождения через весь ФЭУ самых «медленных» и самых «быстрых» электронов. В свою очередь разброс в скоростях электронов определяется разбросом начальных энергий вторичных электронов (возникших в результате вторичной электронной эмиссии). Из приведенного графика распределения энергии вторичных электронов следует, что их энергии (по полувысоте функции распределения) лежат в диапазоне от эВ до эВ.
Проведем расчеты времен пролета различных участков ФЭУ для этих значений энергии.
Время пролета от катода до первого динода одинаково для всех электронов, поэтому при расчете длительности импульса (разности времен пролета) не учитывается.
Будем считать, что напряжение между динодами установлено в оптимальном режиме В.
Средняя скорость при движении между динодами для самых «медленных» электронов
$м с$
Средняя скорость при движении между динодами для самых «быстрых» электронов
$м с$
Разность времен пролета
$с$
Аналогично рассчитаем разность времен между последним динодом и анодом (здесь В)
$с$
Общая разность времен пролета (т.е. длительность импульса) оказывается равной
$с$

Если считать, что напряжение между динодами установлено равным 80 В (без учета начальной энергии вторичных электронов), то значения времен пролета оказываются равными с; разброс времени движения с.
Тогда время пролета и длительность
$с$
$с$
Различия между результатами оказываются меньше допустимых 10%.

1.5

1.5 Среднее значение силы тока в импульсе рассчитывается «по определению»

1.6

1.6 Темновые импульсы с максимальной амплитудой будут инициированы электронами, испущенными с первого динода. Но и для них средний коэффициент размножения будет в раз меньше (т.е. примерно в 3 раза). Поэтому разумно установить пороговое значение в 2 раза меньшее среднего значения импульсов, которые появляются благодаря регистрации фотона

$п о р$

1.7

1.7 В режиме счета фотонов импульсы тока, поступающие на вход счетного устройства, не должны перекрываться. Максимальная интенсивность падающего потока определяется именно этим условием. Итак, среднее время между появлениями электронов из фотокатода должно быть меньше длительности импульса:

$фэ$

Тогда среднее время между попаданиями фотонов на катод должно быть меньше, чем

$от фэ$

Число фотонов, попадающих на катод в этом в единицу времени при выполнении условия (24), будет равно

$от$

Интенсивность света при этом будет равна (здесь - площадь катода):

Численное значение этой величины

2. Схема питания ФЭУ в режиме счета фотонов.

Напряжение имеющегося источника

необходимо «разделить» между имеющимися электродами. Для этого проще всего использовать делитель напряжения, состоящий из последовательно соединенных резисторов (см. рис.). В такой схеме напряжение между соседними электродами будет пропорционально сопротивлению резистора. ФЭУ содержит катод, 10 динодов и анод. Для оптимального режима работы ФЭУ напряжения должны быть следующими:

напряжение динод-анод – 20 В;
напряжения между соседними динодами можно положить равными 80 В (точнее 76 в – но это различие лежит в пределах допустимой погрешности);
напряжение катод- динод 80 В.

Итого, для питания ФЭУ требуется общее напряжение . Поэтому излишние В необходимо «посадить» на дополнительном резисторе. Таким образом, получаем, что сопротивления резисторов в цепочке делителя должны быть равными: